ГОСТ Р 57943-2017 (ИСО 22007-4:2008) Пластмассы. Определение теплопроводности и температуропроводности. Часть 4. Метод лазерной вспышки
4 Сущность метода
Одна сторона плоского образца для испытаний подвергается действию импульса энергии с очень короткой длительностью по сравнению со временем до половины подъема температуры (см. 6.1), а также равномерным пространственным распределением энергии. Подъем температуры в переходном режиме на противоположной стороне (задней поверхности) образца для испытаний регистрируется как функция времени (см. рисунок 1). Коэффициент температуропроводности получают путем сравнения экспериментальной термограммы с теоретической моделью (см. 9).
|
- время;
- подъем температуры; а - базовая линия; b - время подъема температуры в переходном режиме; с - время охлаждения
Рисунок 1 - Пример термограммы
Примечания 1 Из получаемых значений коэффициента температуропроводности
2 При проведении измерений в калориметрическом режиме при известных и контролируемых значениях мощности лазерного импульса и при наличии образца с известной удельной теплоемкостью и геометрическими размерами, схожими с размерами образца для испытаний, данный метод позволяет определить значения удельной теплоемкости образца для испытаний. Указанные примечания приведены для расширения возможностей используемого экспериментального метода. |
. (1)