ГОСТ Р 57700.6-2017 Численное моделирование физических процессов. Термины и определения в области бессеточных методов численного моделирования
3.2 Вихревые численные методы | ||
3.2.1 формула Био-Савара: Интегральное представление вектора соленоидального поля скорости через его ротор в безграничном пространстве (приведено в приложении А) [1]. | еn | Bio-Savart law |
3.2.2 закон эволюции завихренности: Получается из уравнения Навье-Стокса в результате применения оператора ротор (приведено в приложении А) [1]. | еn | vorticity equation |
3.2.3 вихревой элемент: Заданное финитное распределение завихренности, локализованное в окрестности точки пространства. Суперпозиция множества вихревых элементов служит для аппроксимации поля завихренности. | еn | vortex element |
3.2.4 циркуляция вихревого элемента (напряженность вихревого элемента): Интеграл от поля завихренности элемента по пространству (приведено в приложении А). | еn | circulation; strength |
3.2.5 индуцируемая вихревым элементом скорость: Поле скорости, вычисленное по формуле Био-Савара (3.2.1) для заданного вихревого элемента (3.2.3) (приведено в приложении А). | еn | velocity field induced by the vortex |
3.2.6 точечный вихрь (линейный вихрь): Разновидность вихревого элемента (3.2.3) в плоскопараллельных течениях - сингулярно сосредоточенное в точке распределение завихренности (соответственно в трехмерном пространстве - прямолинейная бесконечная вихревая нить) [8]. | еn | point vortex |
3.2.7 вихревая частица: Вихревой элемент (3.2.3) с осесимметричным или сферически симметричным распределением завихренности относительно точки локализации (приведено в приложении А) [7]. | еn | vortex particle |
3.2.8 функция обрезания частицы: Определяет структуру распределения завихренности в вихревой частице (3.2.7) (приведено в приложении А). | еn | cutoff function |
3.2.9 размер ядра частицы: Зависящий от размерности пространства коэффициент в формуле распределения завихренности в вихревой частице (3.2.8) (приведено в приложении А). | еn | core size |
3.2.10 ядро скорости частицы: Определяется по интегральной формуле через функцию обрезания частицы (3.2.8) и служит для вычисления составляющей поля скорости жидкости, индуцированной вихревой частицей (3.2.7) (приведено в приложении А). | еn | velocity kernel |
3.2.11 точечный вортон: Сингулярное распределение завихренности в трехмерном пространстве, сосредоточенное в точке локализации (приведено в приложении А) [2]. | en | point vorton |
3.2.12 вихревой отрезок: Прямолинейный отрезок вихревой линии, индуцирующий поле скорости в соответствии с модифицированной формулой Био-Савара (приведено в приложении А) [3]. | en | vortex segment |
3.2.13 вихревая рамка: Замкнутая вихревая линия, состоящая из нескольких (обычно из четырех) вихревых отрезков (3.2.9) [3]. | en | vortex frame |
3.2.14 вихревой домен: Определенный для двумерных (плоскопараллельных и осесимметричных) течений вихревой элемент (3.2.3), форма и ширина которого не являются фиксированными, а вычисляются с учетом локального распределения соседних доменов и близости поверхности обтекаемых тел. Перемещение вихревого домена относительно жидкости происходит с диффузионной скоростью (3.2.15) [4], [5]. | en | vortex domain |
3.2.15 диффузионная скорость: Вектор, характеризующий перенос завихренности в вязкой жидкости (приведено в приложении А). | en | diffusion velocity |
3.2.16 радиус дискретности: Характеризует размер области вокруг сингулярного вихревого элемента (3.2.3), внутри которой постулируется линейное распределение азимутальной скорости, убывающее до нуля в центре области [8]. | en | discrete radius |
3.2.17 ремешинг: Специальная процедура [7] перераспределения суммарной завихренности в лагранжевых частицах с использованием вспомогательной декартовой сетки. | en | remeshing |
3.2.18 метод дискретных вихрей (МДВ): Бессеточный вихревой численный метод (3.1.2) моделирования двумерных и трехмерных течений идеальной (невязкой) несжимаемой жидкости. Основан на представлении вихревого поля набором вихревых элементов (3.2.3), которые перемещаются со скоростью жидкости ("вморожены" в жидкость). Для моделирования плоскопараллельных течений обычно используются точечные вихри (3.2.6) с заданным радиусом дискретности (3.2.16). В случае трехмерных течений используются вихревые рамки (3.2.13) и другие элементы, в частности точечные вортоны (3.2.11) [8]. | en | method of discrete vortices |
3.2.19 метод случайных блужданий: Бессеточный вихревой численный метод (3.1.2) моделирования плоскопараллельных течений несжимаемой вязкой жидкости. Отличается от метода дискретных вихрей (3.2.18) тем, что на каждом шаге по времени к перемещению вихревого элемента (3.2.3) со скоростью жидкости добавляется случайное смещение, имитирующее диффузию завихренности [9]. | en | random walk method |
3.2.20 метод расширяющихся ядер: Бессеточный вихревой численный метод (3.1.2) моделирования плоскопараллельных течений вязкой несжимаемой жидкости. Вихревое поле моделируется вихревыми частицами (3.2.7), ширина ядра которых искусственно увеличивается со временем по заданному закону [10]. | en | core spreading method |
3.2.21 метод перераспределения интенсивности частиц: Бессеточный вихревой численный метод (3.1.2) моделирования двумерных течений вязкой несжимаемой жидкости. Эффект вязкости моделируется путем частичной передачи суммарной завихренности от одной частицы другим. Для осуществления такого перераспределения используется процедура ремешинг (3.2.17) [11]. | en | particle strength exchange |
3.2.22 метод диффузионной скорости: Бессеточный вихревой численный метод (3.1.2) моделирования плоскопараллельных течений вязкой несжимаемой жидкости. Поле завихренности представляется вихревыми частицами (3.2.7) с фиксированной формой и шириной ядер, которые перемещаются со скоростью, равной сумме скорости жидкости и диффузионной скорости (3.2.15) [22]. | en | diffusion velocity method |
3.2.23 метод вязких вихревых доменов (МВВД): Бессеточный вихревой численный метод (3.1.2) моделирования нестационарных плоскопараллельных или осесимметричных незакрученных течений вязкой несжимаемой жидкости постоянной плотности. Поле завихренности представляется вихревыми доменами (3.2.14), перемещающимися в поле течения скоростью*, равной сумме конвективной скорости жидкости и диффузионной скорости (3.2.15) [4], [5], [12]. | en | viscous vortex domains method - VVD method |
________________
* Текст документа соответствует оригиналу. - Примечание изготовителя базы данных.